；鑄件在凝固過(guò)程中又不斷地釋放出結(jié)晶潛

熱，其斷面上存在著已凝固完畢的固態(tài)外殼、液固態(tài)并存的凝固區(qū)域和液態(tài)區(qū)，在金屬型中

凝固時(shí)還可能出現(xiàn)中間層。因此，鑄件與鑄型的傳熱是通過(guò)若干個(gè)區(qū)域進(jìn)行的，此外，鑄型

和鑄件的熱物理參數(shù)還都隨溫度而變化，不是固定的數(shù)值等。將這些因素都慮進(jìn)去，建立

一個(gè)符合實(shí)際情況的微分方程式是很困難的。因此，用數(shù)學(xué)分析法研究鑄件的凝固過(guò)程時(shí)，

必須對(duì)過(guò)程進(jìn)行合理的簡(jiǎn)化。

在鑄件和鑄型的不穩(wěn)定導(dǎo)熱過(guò)程中，溫度與時(shí)間和空間的關(guān)系可用傅里葉導(dǎo)熱微分方程

描述：

② 晶體缺陷模型　bao括微晶模型、空穴模型、位錯(cuò)模

或綜合模型等，假設(shè)液態(tài)金屬同樣存在與固相類似的晶

缺陷，能定性地解釋過(guò)熱度不大的液態(tài)金屬結(jié)構(gòu)特征

接受。該模型認(rèn)為，液態(tài)金屬中存在 “能量起伏”和 “結(jié)

處于熱運(yùn)動(dòng)的原子能量有高有低，同一原子的能量也隨時(shí)

間不停變化，時(shí)高時(shí)低，這種現(xiàn)象稱之為 “能量起伏”。另一方面，液態(tài)金屬中存在由大量

不停 “游動(dòng)”著的原子集團(tuán)組成，集團(tuán)內(nèi)為某種有序結(jié)構(gòu)，處于集團(tuán)外的原子則處于散亂的

無(wú)序狀態(tài)；并且這些原子集團(tuán)不斷的分化組合，時(shí)而長(zhǎng)大，時(shí)而減小，時(shí)而產(chǎn)生，時(shí)而消失。

對(duì)于結(jié)晶溫度范圍較寬的合金，散失一部分

（約２０％）潛熱后，晶粒就連成網(wǎng)絡(luò)而阻塞流動(dòng)，

大部分結(jié)晶潛熱的作用不能發(fā)揮，所以對(duì)流動(dòng)性影

響不大。但是，也有例外的情況，當(dāng)初生晶為非金

屬，或者合金能在液相線溫度以下以液固混合狀

態(tài)，在不大的壓力下流動(dòng)時(shí)，結(jié)晶潛熱則可能是個(gè)

重要的因素。例如，在相同的過(guò)熱度下ＡｌＳｉ合金的流動(dòng)性，在共晶成分處并非大值，而

在過(guò)共晶區(qū)里繼續(xù)增加 （圖１２１），就是因?yàn)槌跎柘嗍潜容^規(guī)整的塊狀晶體，且具有較小

的機(jī)械強(qiáng)度，不形成堅(jiān)強(qiáng)的網(wǎng)絡(luò)，能夠以液固混合狀態(tài)在液相線溫度以下流動(dòng)。